毛主席教導我們:“認識從實踐始，經(jīng)過實踐得到了理論的認識，還須再回到實踐去。”擠壓理論來源于生產(chǎn)實踐，反過來又可以為生產(chǎn)實踐服務。但是擠壓理論的發(fā)展還不夠成熟，還有待于進一步完善。現(xiàn)在將單螺桿擠壓機的簡單理論介紹如下：
前面已經(jīng)介紹過單螺桿擠壓機的螺桿與機筒的工作段，它通常分為三段，即加料段、壓縮段和擠壓段。
1、加料段
加料段的作用是接受由料斗來的塑料并把它送到壓縮段去。塑料能否很好地充滿螺桿的進口部分，這決定于塑料性能、顆粒形狀、料斗結構、工作條件等因素。為了保持塑料最好的運轉條件，螺桿表面應當光滑并與物料的接觸盡可能小，相反，機筒和塑料接觸的表面應盡可能大而粗糙，從而使該表面在切線方向上給予塑料以盡可能大的滑動阻力。
塑料和螺桿的摩擦力，使它在螺槽表面一同旋轉，塑料在加料段的實際運動是由兩部分組成，即回轉運動及軸向運動。
在不動的圓機筒內(nèi)形成一個相當緊密的圓柱狀滑輪，同時，塑料又沿著螺桿的軸向前進。在加料段內(nèi)運動的塑料較硬，可以忽略其它的料流，因此，加料段螺槽的深度可以相對深些。在粉子加料的情況下，長度亦可相對短些，特別是機筒壁具有縱向溝紋的情況。在確定加料段的螺槽深度時。必須同時考慮螺桿的扭轉強度。
2、壓縮段
壓縮段處于加料段和擠出段之間，主要有下列三個作用：
(1)將塑料中的空氣推向加料段;
(2)將塑料壓實，以改善塑料的導熱性;
(3)塑料通過壓縮段，可以吸收部分剪切能量和外部加熱的能量而熔化，并攪拌均勻，使塑料由固體變?yōu)檎沉鳡顟B(tài)。
因此，壓縮段不僅要將塑料壓實，并且還要適應塑料從固態(tài)變成粘流狀態(tài)時的容積變化和熔化的速度，此外，還要完成正確的壓縮作用。故塑料通過該段時，應均勻地熔化并壓實，而不應再含有顯著的顆?；蛩槠?。
3、擠出段(均化段或計量段)
擠出段是螺桿的最后部分，熔融的塑料在固定的容量和壓力下，從此段擠到機頭中去。其作用相當于一個定量泵。根據(jù)擠出段的結構將著重分析螺桿擠壓機的生產(chǎn)能力和功率。
(1)塵產(chǎn)能力：根據(jù)A向視圖，螺桿的螺紋為右旋，因此，推進物料的螺桿應為左旋方向。
圖中的符號為：
D一螺桿外徑，
t一螺距，
ω一相鄰螺旋向的垂直距離，
e一螺槽的寬度，
δ一螺紋頂面與機筒內(nèi)壁的間隙，
h一蟬槽深度，
φ一螺紋的螺旋角，
x一垂直于螺紋棱面的軸，
y 一螺紋深度方向軸，
z一平行于螺紋梭面方向的軸(即螺旋方向)。
塑化后的熔融塑料在單螺桿單螺紋擠壓機螺槽中的流動，有下列四種情況：
?、夙樍?正流)：這是塑料的主流，熔融塑料在機筒與螺桿間由于螺桿的轉動而產(chǎn)生的，這種流動使物料前進，見圖8一25中的心QD。 由這種相對運動而產(chǎn)生的速度分布見圖8-26(1)。
②逆流(反壓逆流)：由于機頭過濾板等造成的阻力(或反壓力)而引起的反向流動，與正流的方向恰好相反，見圖8-25中的QP 。這樣所產(chǎn)生的速度分布見圖-26(2)，順流和逆流在螺桿通道中所形成的凈流動，就是將兩種速度進行代數(shù)加合，見圖8-26(3)。
?、勐┝鳎河捎诜磯毫Φ挠绊?在螺桿頂面與機筒間隙較大情況下)，在機筒內(nèi)壁與螺紋頂面之間的壓力流動，如圖8-25中QL所示。
?、軝M流：熔融物料沿x軸向的流動，它對擠壓機的生產(chǎn)率無影響，但它在擠壓過程中，對塑料的混合熱交換塑化及螺桿動力消耗有較大的影響。它的符號為QT ，它的速度分布為Vx，見圖8-26(4)。
擠壓機的總排出量(Q)，即為順流掩(QD )逆流(QP)和漏流(QL )動的總和。
因螺桿特性曲線的斜度決定于螺槽深度的立方和螺旋角正弦的平方，并與螺桿有效長度成反比。所以螺槽深度稍有改變時，對斜度的影響很大，因為這個變化是立方的關系。螺紋深度越深，其斜度越大。同樣，螺旋角增大，斜度也隨之增加。斜度增加，說明機頭壓力的變化對產(chǎn)量的影響越靈敏。因此，如果配用不同機頭又要得到相同排出量時，應該采用螺槽較淺的螺桿。另一方面，由于斜度與螺桿長度成反比，所以增加絲桿長度就會使特性曲線變得平坦一些。也就是說機頭壓力的變化對產(chǎn)量的影響不顯著。
(2)功率：通常供給螺桿擠壓機的能量分兩部分:
?、衮寗勇輻U旋轉的馬達功率。
?、跈C筒外部加熱器供給塑料升溫或保溫的熱能量。
上述兩種能量互相關聯(lián)而又互相影響，如外部加熱之溫度較高，則螺桿的驅動功率就小;反之，若外部加熱之溫度較低，由于塑料粘度的相應提高，使螺桿的剪切作用增強(這時馬達驅動的功率就大了)，同時由于機械摩擦的作用，又使塑料升高溫度。
下面近似地表示驅動螺桿旋轉的馬達功率，假定為等溫操作(即塑料粘度不變的情況，并假定塑料是理想的牛頓型流體。
